=. Mater1, E. Mater1, C. Car1, and . Cl2, FOR1 = FORC (0. 0. Forc1 ) k3, MR1 = RIGID Model1 Mater1

L. Cercle, NSKIN ; 42 L3 = CERCLE NRCUTS k4 k13 k3 ; 43 L4 = DROITE k1 k4 NSKIN ; 44 L5 = DROITE k4 k5 NCORE ; 45 L6 = DROITE k3 k6 NCORE ; 46 L7 = CERCLE NRCUTS k5 k13 k6 ; 47 L8 = DROITE k5 k8 NSKIN ; 48 L9 = CERCLE NRCUTS k8 k13 k7

U. Exco-', UX ' depl1 ; 96 UY1 = EXCO ' UY ' depl1 ; 97 TRACE UX1 PoutU ; 98 TRACE UY1 PoutU

/. and L. Cl-d-e-r-o-b-i-n, + i n t 1 d 1 i r h o ckA2 c o n j ( q ) d e v i e n t : + i n t 1 d 1 i k c o n j ( q ) 31 -int1d ( Th , a2 ) (1 i * k * conj ( q ) ) -int1d ( Th , a1 ) (1 i * k * conj ( q ) ) -int1d ( Th, pp.3-4

<. Cout, n milieu 1 = " << nmil1 << << nmil2 < < endl ; 25 ValRho rho = rho1 *( region == nmil1 ) + rho2 *( region == nmil2 )

X. Epsxx and =. Dx, EpsXY =( dy ( ux ) + dx ( uy ) ) / sqrt2, EpsYY = dy ( uy )

X. Sygxy, =. *. , and *. Epsxx, t ( EpsXX , f i l l =1 , cmm=" e p s i l o n x x

Y. Yepsxx and =. Dx, YEpsYY = dy ( uy ) , YEpsXY =( dy ( ux ) + dx ( uy ) ) / sqrt2

Y. Ysigxy, =. *. , and *. Epsxx, t ( YEpsXX , f i l l =1 , cmm=" e p s i l o n x x

<. Ph, int2d ( sh ) ( -dx ( p ) * dx ( conj ( q ) ) -dy ( p ) * dy ( conj ( q ) ) + k * k * p * conj ( q ) / / f o r m e b i l i n n o n a m o r t i e 56 -amort *1 i * freq * rho * p * conj ( q ) ) / / t e r m e d ' a m o r t i s s e m e n t 57 -int1d ( sh , fl2 ) ( g * conj, pp.60-61

. Il-ne-reste-plus-qu-'à-faire-boucler-le-calcul, Ici nous n'avons pas introduit de critère de convergence et avons simplement effectué une boucle de trois itérations 67 int i ; 68 for ( i =0; i <3; i ++)

. Nous-sommes-en-Élasticité-linéaire, forces et déplacements sont proportionnels et il n'y a aucun problème de convergence. La résolution se fait le plus simplement du monde. 40

=. Matm1 and . Mater-modm1, YOUN ' 1. E3 ' NU ' 0.3

=. Matm2 and . Mater-modm2, YOUN ' 5. E3 ' NU ' 0.3, p.31

=. Matm1 and . Mater-modm1, YOUN ' 1. E3 ' NU ' 0.3

=. Matm2 and . Mater-modm2, YOUN ' 5. E3 ' NU ' 0.3 ; 31 ModM1 = ModM1 ET ModM2, p.33

. L. Remarque, Young précise seulement le comportement d'une expression lorsque h tend vers 0 ; elle est donc purement locale au voisinage du point a considéré. À l'ordre 1 (i.e. k D 1) elle se réduit à la définition de la différentielle. Pour k D 2 elle montre que le terme en o.khk/ est en fait en O.khk 2 / dès que la fonction est deux fois différentiable en a. La formule avec reste intégral est la plus précise. On l'utilisera chaque fois que l'on a besoin d'informations détaillées sur le reste

. De-nombreux-ouvrages-existent-sur-le-sujet, Nous ne les avons volontairement pas mentionnés. S'il vous faut des livres ou des thèses sur le sujet, mon bureau est ouvert, nous nous sommes servi intensivement de Wikipédia

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